Эта статья входит в число хороших статей

Физика конденсированного состояния

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
(перенаправлено с «Физика сплошных сред»)
Перейти к навигации Перейти к поиску
Физика конденсированного состояния
Агрегатное состояние

Фи́зика конденси́рованного состоя́ния (от англ. condensed matter physics), также можно встретить наименование квантовая макрофизика[1] — область физики, которая занимается исследованиями макроскопических и микроскопических свойств вещества (материи). В частности, это касается «конденсированных» фаз, которые появляются всякий раз, когда число составляющих вещество компонентов (атомов, молекул, квазичастиц) в системе чрезвычайно велико и взаимодействия между компонентами сильны. Наиболее знакомыми примерами конденсированных фаз являются твёрдые вещества и жидкости, которые возникают из-за взаимодействия между атомами. Физика конденсированных сред стремится понять и предсказать поведение этих фаз[⇨], используя физические законы. В частности, они включают законы квантовой механики[⇨], электромагнетизма и статистической механики[⇨].

Помимо твёрдых и жидких фаз[⇨], существуют более экзотические конденсированные фазы такие как сверхпроводящая фаза, встречающаяся в некоторых материалах при низкой температуре, ферромагнитная и антиферромагнитная фазы, состоящие из электронных спинов атомов кристаллических решёток, и конденсат Бозе — Эйнштейна[⇨], обнаруженный в ультрахолодных атомных системах. Изучение физики конденсированного состояния включает измерение различных свойств материала с помощью экспериментальных зондов[⇨], а также использование методов теоретической физики для разработки математических моделей[⇨], помогающих понять физическое поведение систем[⇨].

Различные разделы физики, такие как кристаллография, металлургия, теория упругости, магнетизм и так далее, рассматривались как отдельные области до 1940-х годов, когда они были сгруппированы вместе под названием физики твердого тела. Примерно в 1960-х годах к этому списку было добавлено изучение физических свойств жидкостей, и это направление физики стали называть физикой конденсированного состояния[⇨][2].

Название, цели и задачи[править | править код]

Примерно в 1960-х годах различные разделы физики твёрдого тела и разделы, посвящённые физическим свойствам жидкостей, стали выделять в большой раздел физики конденсированных сред по причине распространения общих теоретических подходов для таких сред[3]. По словам физика Филиппа Уоррена Андерсона, этот термин был популяризован им в США, когда он изменил название своей группы в кавендишских лабораториях с теории твёрдого тела на теорию конденсированного состояния в 1967 году[4][5], так как они считали, что это не исключает их интересов в изучении жидкостей, ядерной материи[6]. Название «конденсированное вещество» существовало в Европе в течение нескольких лет, особенно в форме журнала, издаваемого издательством Springer-Verlag на английском, французском и немецком языках под названием «Физика конденсированного состояния» с 1963 года[7]. Условия финансирования и политика холодной войны 1960-х и 1970-х годов также стали факторами, побудившими некоторых физиков предпочесть название «физика конденсированного состояния», что подчеркивало общность научных проблем, с которыми сталкиваются физики, изучая твёрдые тела, жидкости и другие сложные вещества, по сравнению с «физикой твёрдого тела», которая часто ассоциировалась с промышленным применением металлов и полупроводников[8]. Bell Telephone Laboratories были одним из первых институтов, которые проводили исследовательскую программу по физике конденсированных сред[9].

Ссылки на «конденсированное» состояние можно проследить до более ранних источников. Например, во введении к своей книге «Кинетическая теория жидкостей» 1943 года Яков Френкель предложил, что «Кинетическая теория жидкостей должна представлять собой обобщение и расширение кинетической теории твёрдых тел. Фактически было бы правильнее объединить их под одним названием конденсированных тел»[10].

Разнообразие систем и явлений, доступных для изучения, делает физику конденсированных сред наиболее активной областью современной физики: треть всех американских физиков идентифицируют себя как физики, изучающие конденсированные среды[11], а «Отдел физики конденсированных сред» — самое большое подразделение в Американском физическом обществе[12]. Эта область тесно связана с химией, материаловедением и нанотехнологиями, а также с атомной физикой и биофизикой. Теоретическая физика конденсированного состояния использует важные понятия и методы физики элементарных частиц и ядерной физики[13]. В физике конденсированного состояния вещества понятие квазичастиц, как элементарных возбуждений среды, занимает центральное место. Поэтому также рассматривают альтернативное определение конденсированного состояния вещества как «ансамбля частиц, объём которых при заданных внешних условиях определяется исключительно силами взаимодействия между частицами»[14].

Обширность интересов физики конденсированного состояния предполагает, что её задачей является объяснение всего материального мира вокруг, то есть находить объяснение структурным и электронным свойствам твёрдых материалов и жидкостей[15]. Теория необходима для раскрытия связи микроскопических моделей с макроскопическими проявлениями исследуемых явлений в конденсированных средах[16]. Вальтер Кон один из создателей теории для квантово-механических расчётов твёрдых тел в конце 90-х годов XX века сказал[3]:

В течение этого столетия физика конденсированного состояния претерпела впечатляющую эволюцию, часто революционные шаги совершались в трёх взаимосвязанных областях: новые экспериментальные открытия и методы измерения; контроль состава и атомных конфигураций материалов; новые теоретические концепции и методы. Кратко и понятно описать эту эволюцию чрезвычайно сложно из-за необычайного разнообразия ФКС и многих взаимосвязей.

Оригинальный текст (англ.)
Over the course of this century condensed matter physics has had a spectacular evolution, often by revolutionary steps, in three intertwined respects: new experimental discoveries and techniques of measurement; control of the compositions and atomic configurations of materials; and new theoretical concepts and techniques. To give a brief and readable account of this evolution is immensely difficult due to CMP’s extraordinary diversity and many interconnections.

История[править | править код]

Классическая физика[править | править код]

Основная статья: Классическая физика
Хейке Камерлинг-Оннес и Йоханнес Ван дер Ваальс с установкой для сжижения гелия в Лейдене в 1908 году

Одним из первых исследователей конденсированного состояния вещества был английский химик Гемфри Дэви, работавший в первые десятилетия XIX века. Дэви заметил, что из сорока химических элементов, известных в то время, двадцать шесть обладали металлическими свойствами, такими как блеск, пластичность и высокая электро- и теплопроводность[17]. Это указывало на то, что атомы в атомной теории Джона Дальтона не были неделимы как утверждал учёный, а имели внутреннюю структуру. Дэви также утверждал, что элементы, которые тогда считались газами, такие как азот и водород, могут быть сжижены при соответствующих условиях и затем будут вести себя как металлы[18][19][К 1].

В 1823 году Майкл Фарадей, тогдашний ассистент в лаборатории Дэви, успешно сжижил хлор и начал сжижать все известные газообразные элементы кроме азота, водорода и кислорода[17]. Вскоре после этого, в 1869 году, ирландский химик Томас Эндрюс изучил фазовый переход из жидкости в газ и ввёл термин критическая точка, чтобы описать состояние, при котором газ и жидкость были неразличимы как фазы[20], а голландский физик Йоханнес Ван дер Ваальс представил теоретическую базу, которая позволила прогнозировать критическое поведение на основе измерений при значительно более высоких температурах[21]:35–38. К 1908 году Джеймс Дьюар и Хейке Камерлинг-Оннес успешно сжижали водород и недавно открытый газ — гелий[22].

Пол Друде в 1900 году предложил первую теоретическую модель для классического электрона, движущегося в металле[13]. Модель Друде описывала свойства металлов в терминах газа свободных электронов и была первой микроскопической моделью, объясняющей эмпирические наблюдения, такие как закон Видемана — Франца[23][24]:27–29. Однако, несмотря на успех модели свободных электронов Друде, у неё была одна заметная проблема: она не могла правильно объяснить электронный вклад в удельную теплоёмкость, магнитные свойства металлов и температурную зависимость удельного сопротивления при низких температурах[25]:366–368.

В 1911 году, через три года после первого сжижения гелия, Оннес, работавший в Лейденском университете, обнаружил сверхпроводимость ртути, когда он наблюдал, как её удельное электрическое сопротивление исчезает при температурах ниже определённого значения[26]. Это явление удивило лучших физиков-теоретиков того времени, оно оставалось необъяснимым в течение нескольких десятилетий[27]. Альберт Эйнштейн в 1922 году сказал в отношении современных теорий сверхпроводимости, что «с нашим далеко идущим незнанием квантовой механики составных систем мы очень далеки от того, чтобы составить теорию из этих смутных идей»[28].

Пришествие квантовой механики[править | править код]

Основная статья: Квантовая механика

Классическая модель Друде была дополнена Вольфгангом Паули, Арнольдом Зоммерфельдом, Феликсом Блохом и другими физиками. Паули понял, что свободные электроны в металле должны подчиняться статистике Ферми — Дирака. Используя эту идею, он разработал теорию парамагнетизма электронного газа в 1926 году. Вскоре после этого Зоммерфельд включил статистику Ферми — Дирака в модель свободных электронов и получил более точное объяснение теплоёмкости. Два года спустя Блох использовал квантовую механику для описания движения электрона в периодической решётке[25]:366–368. Математика кристаллических структур, разработанная Огюстом Браве, Евграфом Фёдоровым и другими, использовалась для классификации кристаллов по их группам симметрии, а таблицы кристаллических структур были основой для серии сборников «Международные таблицы кристаллографии», впервые опубликованной в 1935 году. Расчёты зонной структуры впервые были использованы в 1930 году для предсказания свойств новых материалов, а в 1947 году Джон Бардин, Уолтер Браттейн и Уильям Шокли разработали первый полупроводниковый транзистор, предвещавший революцию в электронике[13].

Копия первого точечного контактного транзистора в лабораториях Bell

В 1879 году Эдвин Герберт Холл, работающий в Университете Джона Хопкинса, обнаружил напряжение, возникающее в проводниках, в направлении поперечном как электрическому току так и магнитному полю, перпендикулярному току[29]. Это явление, возникающее из-за природы носителей заряда в проводнике, стало называться эффектом Холла, но оно не было должным образом объяснено в то время, так как электрон был обнаружен экспериментально только 18 лет спустя. После появления квантовой механики Лев Ландау в 1930 году разработал теорию квантования Ландау и заложил основу для теоретического объяснения квантового эффекта Холла, открытого полвека спустя[30]:458–460[31].

Магнетизм как свойство материи был известен в Китае с 4000 г. до н. э.[32]:1–2 Однако первые современные исследования магнетизма начались только с разработки Фарадеем, Максвеллом и другими учёными XIX века электродинамики, которая включала классификацию материалов как ферромагнитных, парамагнитных и диамагнитных на основе их реакции на магнитное поле[33]. Пьер Кюри исследовал зависимость намагниченности от температуры и открыл точечный фазовый переход в ферромагнитных материалах, названный в его честь. В 1906 году Пьер Вейс для объяснения основных свойств ферромагнетиков представил концепцию магнитных доменов[34]:9. Первая попытка микроскопического описания магнетизма была сделана Вильгельмом Ленцем и Эрнстом Изингом с помощью модели Изинга, которая описывала магнитные материалы как состоящие из периодической решётки спинов, которые коллективно приобретали намагниченность. Точные решения модели Изинга показали, что спонтанная намагниченность не может возникать в одном измерении, но возможна в многомерных решётках. Дальнейшие исследования, в частности работы Блоха по спиновым волнам и Нееля по антиферромагнетизму, привели к разработке новых магнитных материалов для памяти на магнитных носителях[32]:36–38,g48.

Современная физика многих тел[править | править код]

A magnet levitating over a superconducting material.
Магнит, парящий над поверхностью высокотемпературного сверхпроводника. Некоторые физики работают, чтобы понять высокотемпературную сверхпроводимость, используя AdS/CFT соответствие[35].

Модель Зоммерфельда и спиновые модели ферромагнетизма иллюстрируют успешное применение квантовой механики к задачам конденсированного состояния в 1930-х годах. Тем не менее, все ещё оставалось несколько нерешённых проблем, в частности, описание сверхпроводимости и эффекта Кондо[36]. После Второй мировой войны несколько идей из квантовой теории поля были применены к проблемам конденсированного состояния. Они включали открытие коллективных мод возбуждений в твёрдых телах, называемые квазичастицами. Российский физик Лев Ландау использовал идею созданной им теории ферми-жидкости, в которой низкоэнергетические свойства взаимодействующих фермионных систем были даны в терминах квазичастиц Ландау. Ландау также разработал теорию среднего поля для непрерывных фазовых переходов, в которой упорядоченные фазы описаны как спонтанное нарушение симметрии. Теория также ввела понятие параметра порядка, чтобы различать упорядоченные фазы. В итоге, в 1965 году Джон Бардин, Леон Купер и Джон Шриффер разработали так называемую БКШ-теорию сверхпроводимости, основанную на открытии, что сколь угодно малое притяжение между двумя электронами с противоположно направленными спинами, переносимое фононами решётки, может привести к возникновению связанного состояния называемого куперовской парой[37].

Квантовый эффект Холла: компоненты сопротивления Холла как функция внешнего магнитного поля[38]:Рис. 14.

Изучение фазового перехода и критического поведения параметров, называемых критическими явлениями, было основной областью интересов в 1960-х годах[39]. Лео Каданов, Бенджамин Видом и Майкл Фишер развили идеи критических показателей и масштабирования Видома. Эти идеи были объединены Кеннетом Г. Вильсоном в 1972 году в рамках формализма ренормгруппы в контексте квантовой теории поля[40]. Ренормгруппа формулируется в контексте так называемого механизма Каданова, соответствующего возможности эквивалентного описания свойств макроскопического образца в окрестности точки фазового перехода с помощью последовательности различных микроскопических моделей, связанных между собой преобразованием изменения величины "элементарного" микроскопического масштаба (например, постоянной кристаллической решетки) при одновременном подходящем изменении констант взаимодействия[41].

Квантовый эффект Холла был открыт Клаусом фон Клитцингом в 1980 году, когда он обнаружил, что проводимость Холла в двумерной проводящей системе является целым кратным фундаментальной постоянной (см. рисунок). Эффект не зависит от таких параметров, как размер системы, и наличия примесей[38]. В 1981 году Роберт Лафлин предложил теорию, объясняющую непредвиденную точность холловских плато. В ней подразумевалось, что проводимость Холла можно охарактеризовать в терминах топологического инварианта, называемого числом Чжена[42]:69, 74. Вскоре после этого в 1982 году Хорст Штермер и Даниэль Цуи наблюдали дробный квантовый эффект Холла, где проводимость была рациональным числом кратным постоянной . Лафлин в 1983 году понял, что это следствие квазичастичного взаимодействия в холловских состояниях и нашёл решение используя вариационный метод, названное впоследствии волновой функцией Лафлина[43].

В 1986 году Карл Мюллер и Йоханнес Беднорц открыли первый высокотемпературный сверхпроводник — материал, который был сверхпроводящим при температурах до 50 Кельвинов. Выяснилось, что высокотемпературные сверхпроводники являются примерами сильно коррелированных материалов, в которых электрон-электронные взаимодействия играют важную роль[44].

Теория[править | править код]

Теоретическая физика конденсированных сред предполагает использование теоретических моделей для понимания свойств состояний вещества. К ним относятся модели для изучения электронных свойств твёрдых тел, такие как модель Друде, зонная теория и теория функционала плотности. Были также разработаны теоретические модели для изучения физики фазовых переходов, такие как теория Гинзбурга — Ландау, критические показатели и использование математических методов квантовой теории поля и ренормгруппы. Современные теоретические исследования включают использование численных расчётов электронной структуры и математических инструментов для понимания таких явлений, как высокотемпературная сверхпроводимость, топологические фазы и калибровочные симметрии[45][46][47].

Симметрия и её нарушение[править | править код]

Основная статья: Симметрия (физика)
Основная статья: Спонтанное нарушение симметрии

Симметрия является важным аспектом всякой физической теории и, зачастую, даже без знания детальной картины какого-либо явления, позволяет сделать некоторые конструктивные выводы. Большинство точных утверждений в физике следуют из свойств симметрии системы[48]. Распространённым примером может служить кристаллографические точечные группы симметрии твёрдых тел и их взаимосвязь с электронной зонной структурой[49].

В некоторых состояниях материи наблюдается нарушение симметрии[en], когда соответствующие законы физики обладают нарушенной симметрией. Типичным примером являются кристаллические твёрдые вещества, которые нарушают непрерывную трансляционную симметрию. Другие примеры включают намагниченные ферромагнетики, которые нарушают вращательную симметрию, и более экзотические состояния, такие как основное состояние БКШ-сверхпроводника, которое нарушает U(1) симметрию вращения[50][51].

Теорема Голдстоуна в квантовой теории поля утверждает, что в системе с нарушенной непрерывной симметрией могут существовать возбуждения с произвольно низкой энергией, называемые бозонами Голдстоуна. Например, в кристаллических твёрдых телах они соответствуют фононам, которые являются квантованными версиями колебаний кристаллической решётки[52].

Электронная теория твёрдого тела[править | править код]

Основная статья: Зонная теория

Исторически, металлическое состояние было важным строительным блоком для изучения свойств твёрдых веществ. Первое теоретическое описание металлов было дано Полом Друде в 1900 году с помощью модели Друде, которая объяснила электрические и тепловые свойства, описав металл как идеальный газ недавно открытых электронов. Он смог вывести эмпирический закон Видемана — Франца и получить результаты, находящиеся в тесном согласии с экспериментами[24]:90–91. Арнольд Зоммерфельд улучшил эту классическую модель, включив статистику электронов и смог объяснить аномальное поведение удельной теплоёмкости металлов в законе Видемана — Франца[24]:101–103. В 1912 году структура кристаллических твёрдых тел была изучена Максом фон Лауэ и Полем Книппингом, когда они наблюдали рентгенограмму кристаллов и пришли к выводу, что кристаллы имеют атомарную структуру в виде периодических решёток[24]:48[53]. В 1928 году швейцарский физик Феликс Блох представил решение уравнения Шредингера с периодическим потенциалом, названное волной Блоха[54].

Определение электронных свойств металлов путём нахождения многочастичной волновой функции, в основном, является сложной вычислительной задачей, и, следовательно, для получения значимых предсказаний необходимо использовать приближённые методы[55]. Теория Томаса — Ферми, разработанная в 1920-х годах, использовалась для оценки энергии системы и электронной плотности, рассматривая локальную электронную плотность как вариационный параметр. Позже, в 1930-х годах, Дуглас Хартри, Владимир Фок и Джон Слейтер разработали так называемый метод Хартри — Фока для улучшения модели Томаса — Ферми. Метод Хартри — Фока учитывал обменную статистику одночастичных электронных волновых функций. В общем случае, очень трудно решить уравнение Хартри — Фока. Только случай со свободным электронным газом имеет точное решение[56]:330–337. Наконец, в 1964-65 годах Вальтер Кон, Пьер Хоэнберг и Лу Же Шэм предложили теорию функционала плотности, которая дала реалистичные описания объёмных и поверхностных свойств металлов. Теория функционала плотности широко использовалась начиная с 1970-х годов для расчёта зонной структуры различных твёрдых тел[55]. Для исследования многочастичных эффектов электрон-электронного взаимодействия, лучшего согласия с экспериментом запрещённых зон полупроводников и возбуждённых состояний применяют методы многочастичных функций Грина и её приближения, например GW-приближение[57], уравнение Бете — Солпитера[58].

Растущие вычислительные возможности и прогресс в численных методах, которые привлекают всё чаще алгоритмы машинного обучения, позволяют переходить от экспериментального метода открытия новых материалов к предсказанию структурных и других свойств новых соединений, в частности создаются новые базы данных для миллионов химических соединений и кристаллов: Materials Project[en][59], Open Quantum Materials Database[60], the Automatic Flow for Materials Discovery[61]; и двумерных материалов: C2DB[62], 2DMatPedia[63]. Для современных свободных и коммерческих пакетов для расчёта электронной структуры из первых принципов характерно применение параллельных вычислений, которые используются в графических процессорах. Среди наиболее широко распространённых программ можно выделить Abinit[64], VASP[en][65], WIEN2k[en][66], Quantum ESPRESSO[en][67].

Фазовый переход[править | править код]

Основная статья: Фазовый переход

Фазовый переход относится к изменению фазы системы, которое вызвано изменением внешнего параметра, такого как температура. Классический фазовый переход происходит при конечной температуре, когда порядок системы разрушается. Например, когда лёд тает и становится водой — упорядоченная кристаллическая структура разрушается. В квантовых фазовых переходах температура равна абсолютному нулю и используются нетепловые параметры для контроля фазового перехода, такие как давление или магнитное поле, когда порядок разрушается квантовыми флуктуациями, возникающими из принципа неопределенности Гейзенберга. Здесь различные квантовые фазы системы относятся к различным основным состояниям гамильтоновой матрицы. Понимание поведения квантового фазового перехода важно в сложных задачах объяснения свойств редкоземельных магнитных изоляторов, высокотемпературных сверхпроводников и других веществ[68].

Существует два класса фазовых переходов: переходы первого порядка и переходы второго порядка или непрерывные. Для непрерывного перехода две участвующие фазы не сосуществуют при температуре перехода, также называемой критической точкой. Вблизи критической точки, системы подвергаются критическому поведению, при котором некоторые из их свойств, таких как длина корреляции, удельная теплоемкость и магнитная восприимчивость, экспоненциально расходятся[68]. Эти критические явления представляют серьёзную проблему для физиков, потому что обычные макроскопические законы больше не действуют в этой области, и должны появиться новые идеи и методы, чтобы найти законы, которые описывают систему[69]:75.

Простейшей теорией, которая может описывать непрерывные фазовые переходы, является теория Гинзбурга — Ландау, которая работает в так называемом приближении среднего поля. Однако она лишь приблизительно объясняет непрерывный фазовый переход для сегнетоэлектриков и сверхпроводников I типа, которые включают микроскопические взаимодействия на больших расстояниях. Для других типов систем, которые включают в себя близкие взаимодействия около критической точки, необходима улучшенная теория[70]:8–11.

Вблизи критической точки колебания происходят в широком диапазоне масштабов, в то время как характеристика всей системы является масштабно-инвариантной. Методы ренормгруппы последовательно усредняют колебания наименьшей длины поэтапно, сохраняя их влияние на следующий этап. Таким образом, можно систематически исследовать изменения физической системы, рассматриваемые в различных масштабах. Эти методы, наряду с мощным компьютерным моделированием, вносят большой вклад в объяснение критических явлений, связанных с непрерывными фазовыми переходами[69]:11.

Эксперимент[править | править код]

Экспериментальная физика конденсированного состояния включает в себя использование экспериментальных методов и приборов, для открытия и объяснения новых свойств материалов. Такие приборы измеряют воздействие электрических и магнитных полей, функции изменения отклика, транспортные свойства и термометрию[71]. Обычно используемые экспериментальные методы включают спектроскопию с детекторами для рентгеновского излучения, инфракрасного излучения и неупругого рассеяния нейтронов; изучение теплового отклика, используя удельную теплоёмкость и измерение переноса тепла и теплопроводность, электрические измерения.

Изображение рентгенограммы кристалла белка.

Рассеивание[править | править код]

Основная статья: Рассеивание частиц

Несколько экспериментов с конденсированным веществом включают рассеяние рентгеновских лучей, оптических фотонов, нейтронов на компонентах материала. Выбор рассеивающего излучения зависит от масштаба наблюдаемой энергии. Видимый свет имеет энергию в масштабе 1 электрон-вольт (эВ) и используется для измерения диэлектрической проницаемости и показателя преломления. Рентгеновские лучи имеют энергию порядка 10 кэВ и, следовательно, способны измерять масштабы атомной длины и используются для измерения плотности электронного заряда[72]:33–34.

Нейтроны используют для исследования атомных масштабов, для изучения рассеяния на ядрах, спинов электронов и намагниченности (поскольку нейтроны имеют спин, но не имеют заряда). Измерения кулоновского и моттовского рассеяния выполняют с использованием электронных пучков с последующим детектированием рассеянных частиц[72]:33–34[73]:39–43. Точно так же аннигиляция позитронов используется для косвенных измерений локальной электронной плотности[74]. Лазерная спектроскопия является отличным инструментом для изучения микроскопических свойств среды, например, для изучения запрещенных переходов в средах с нелинейной оптической восприимчивостью[69]:258–259.

Электроны с низкой энергией (до 1 кэВ) слабо проникают в кристаллы из-за большого сечения рассеяния и поэтому идеальны для исследования поверхностей кристаллов методами электронной дифракции[75]. Желание знать свойства приповерхностных областей мотивировано созданием новых материалов с контролем роста, например в молекулярно-пучковой эпитаксии[76]. Двумерные материалы отличаются от трёхмерных отсутствием объёма, поэтому просвечивающая электронная микроскопия оперирующая энергиями с порядка десятков кэВ с коррекцией аберраций позволяет следить за положением отдельных атомов в аморфных двумерных структурах, в результате чего можно получить картину пластических деформаций в двумерном стекле под действием сдвиговых напряжений с сложным движением индивидуальных атомов[77].

Внешние магнитные поля[править | править код]

В экспериментальной физике конденсированного состояния внешние магнитные поля действуют как термодинамические переменные, которые управляют состоянием, фазовыми переходами и свойствами материальных систем[78]. Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) — это метод, с помощью которого внешние магнитные поля используются для нахождения резонансных мод отдельных электронов, что даёт информацию об атомной, молекулярной и координационной структуре их окрестностей. ЯМР эксперименты проводятся в магнитных полях с напряженностью до 60 Тесла. Более высокие магнитные поля позволят улучшить качество данных измерений ЯМР[79]:69[80]:185. Исследование квантовых осцилляций — это ещё один экспериментальный метод, в котором сильные магнитные поля используются для изучения свойств материала, таких как геометрия поверхности Ферми[81]. Сильные магнитные поля будут полезны при экспериментальном тестировании различных теоретических предсказаний, таких как квантованный магнитоэлектрический эффект, магнитный монополь наблюдаемый в твердых телах и полуцелый квантовый эффект Холла[79]:57.

Материя под высоким давлением[править | править код]

Все газы становятся твёрдыми при достаточно низкой температуре и давлении не выше 15 ГПа[82]. Свойства твёрдых тел зависят от структуры кристаллической решётки, поэтому внешнее давление приводит к изменению зонной структуры материалов и, они могут приобретать необычные свойства, испытывать фазовые превращения как, например, происходит с алмазами в кимберлитовых трубках[83]. Большие давления в лаборатории получают в ячейках с алмазными наковальнями.

Холодные атомные газы[править | править код]

Основная статья: Конденсат Бозе — Эйнштейна
Первый бозе-эйнштейновский конденсат наблюдался в газе ультрахолодных атомов рубидия. Синие и белые области соответствуют более высокой плотности.

Захват ультрахолодных атомов в оптические решётки является экспериментальным инструментом, обычно используемым в физике конденсированных сред, а также в атомной, молекулярной и оптической физике. Этот способ включает использование оптических лазеров для формирования интерференционной картины, которая действует как решётка, в которой ионы или атомы захватываются при очень низких температурах. Холодные атомы в оптических решётках используются в качестве квантовых симуляторов, то есть они действуют как управляемые системы, которые моделируют поведение более сложных систем, таких как магниты с фрустрацией[84]. В частности, они используются для создания одно-, двух- и трёхмерных решёток модели Хаббарда с заранее заданными параметрами, а также для исследования фазовых переходов в антиферромагнитных материалах и спиновых жидкостях[85][86].

В 1995 году газ атомов рубидия, охлажденный до температуры 170 нК, использовался для экспериментальной реализации конденсата Бозе — Эйнштейна, нового состояния вещества, первоначально предсказанного Ш. Бозе и Альбертом Эйнштейном, в котором большое количество атомов занимает одно квантовое состояние[87].

Квантовые вычисления[править | править код]

Основная статья: Квантовый компьютер

В квантовых вычислениях информация представлена квантовыми битами или кубитами. Кубиты могут подвергаться декогеренции до завершения вычислений и терять сохранённую информацию. Эта серьёзная проблема ограничивает практическое применение квантовых вычислений[88]. Для решения этой проблемы предлагается несколько многообещающих подходов в физике конденсированных сред, в том числе кубиты на основе джозефсоновских контактов, спинтронные кубиты с использованием магнитных материалов или топологические неабелевы анионы из состояний дробного квантового эффекта Холла[89]. Несмотря на то, что квантовые компьютеры должны содержать тысячи кубитов для практически полезных вычислений, но некоторые результаты позволяют сделать выводы о реализации квантового превосходства на системе из 49 кубитов, то есть фактически решить задачу, которая оказывается слишком сложной для классических компьютеров[90]. Другой областью применения кубитов является моделирование реальных квантовых систем в так называемом квантовом симуляторе предложенный Юрием Маниным и Ричардом Фейнманом в начале 80-х годов XX века[91][92]. Вместо исследования оригинальной квантовой системы можно рассмотреть её реализацию посредством кубитов, которые воспроизводят те же физические эффекты, но в более контролируемой системе. Таким образом реализован изолятор Мотта в системе Бозе — Хаббарда с управляемой диссипацией и исследованы фазовые переходы в решётках сверхпроводящих резонаторов, связанных с кубитами[93][94].

Двумерные материалы[править | править код]

Основная статья: Двумерный кристалл

Только в 2004 году учёные из Манчестерского университета создали первый полевой транзистор из графена — двумерной модификации углерода[95]. Гибкость управления двумерными материалами и их уникальные свойства привлекла многих исследователей, и, таким образом, семейство двумерных материалов быстро увеличивается. Двумерные материалы демонстрируют всем известные эффекты, такие как ферромагнетизм[96], сверхпроводимость[97][98], сегнетоэлектричество[99], но возможность влиять на свойства двумерного материала посредством эффекта поля открывает широкие перспективы для практических применении в электронике[100]. Известно, что при контакте сверхпроводника и обычного металла куперовские пары проникают в нормальный металл, то есть нормальный металл приобретает свойства сверхпроводника — этот эффект называется эффектом близости. Для двумерных материалов свойства близколежащих материалов будь то сверхпроводник, ферромагнетик или материал с сильным спин-орбитальным взаимодействием частично проявляются в соприкасающихся материалах в ослабленном виде. Графен, например, может демонстрировать сверхпроводимость при контакте со сверхпроводником, ферромагнетизм при контакте с ферромагнитным изолятором или спин-орбитальное взаимодействие при контакте с соответствующими материалами[101]. Свойства материалов приобретают новые особенности при эффекте близости между магнитными материалами[102]. Чистые и идеальные решётки двумерных материалов меняют свойства хорошо изученных материалов благодаря формированию сверхрешёточного потенциала в результате возникла такая область исследований как твистроника[97]. Относительное вращение двух слоёв графена возможно продемонстрировать с помощью иглы атомно-силового микроскопа[103]. Все эти эффекты поддаются управлению посредством электрического поля[104]. В вакууме жидкости испаряются при комнатной температуре, что не позволяет использовать электронную микроскопию для исследования органических объектов, таких как протеины, живые клетки. Графен, являясь непроницаемым для всех химических элементов и будучи достаточно тонким, предохраняет живую клетку от высыхания в сверхвысоком вакууме сканирующего электронного микроскопа[105].

Приложения[править | править код]

Компьютерное моделирование наношестерёнок из молекул фуллеренов. Существует надежда, что достижения в области нанотехнологий приведут к созданию машин, работающих на молекулярном уровне.

Исследования в области физики конденсированных сред привели к многим важным применениям, таким как разработка полупроводникового транзистора[13], лазерных технологий[69] и ряда явлений, изученных в контексте нанотехнологий[106]:111ff. Сканирующую туннельную микроскопию используют для управления процессами в нанометровом масштабе, что привело к развитию нанотехнологий[89].

Наибольший вклад физики конденсированного состояний в прикладную область связывают с открытием транзисторов. Управляемость планарных полевых транзисторов зависит от ёмкости между затвором и каналом транзистора. Современная электроника переходит к архитектуре трёхмерных транзисторов, так называемые FinFET (полевой транзистор с вертикальным затвором), где можно значительно улучшить частотные характеристики и утечки[107]. Для дальнейшего роста характеристик затвор должен располагаться вокруг проводящего канала (полевой транзистор с затвором типа «все вокруг»), который приобретает форму нанопроволоки[108]. Несмотря на доминирующую роль кремниевой технологии в производстве интегральных микросхем существуют успешные попытки использования новых материалов для производства процессоров, в частности двумерного дисульфида молибдена[109] и углеродных нанотрубок[110].

Промежуточное состояние между жидкостями и твёрдыми веществами занимает мягкая материя, которая находит широкое применение в повседневной жизни в части, относящейся к полимерам, ткани и древесине, которые сильно реагируют на внешние возмущения из-за слабости связей между составляющими их частицами (в основном рассматриваются слабейшие вандерваальсовы и водородные связи)[111]. Низкая плотность углепластика и механические свойства углеродного волокна позволяют использовать композитные материалы в тех областях, где важно отношение прочности к весу материала такие как самолётостроение и спортинвентарь[112]. Жидкие кристаллы нашли применение в электронике[113]. Физика конденсированного состояния также имеет важное применение для биофизики, например, создан экспериментальный метод магнитно-резонансной томографии, который широко используется в медицинской диагностике[89].

Для интернета вещей необходимы источники питания без необходимости периодического заражения и предполагается, что источником энергии для таких систем будут окружающие источники: вибрации, радиосигналы, тепло. Сбор энергии[en] сопровождается преобразованием её в электрическую и сохранением в аккумуляторах. Для преобразования вибраций используют микроэлектромеханические устройства, использующие различные физические явления, такие как обратный пьезоэффект, магнитострикцию, для сбора радиочастотного спектра требуется антенны и ректификация сигнала. До 70 % основной энергии переводится обычно в тепло, что требует развития различных термоэлементов для улавливания и повторного использования этой потерянной энергии[114].

Примечания[править | править код]

Комментарии
  1. ↑ И водород и азот с тех пор были сжижены; однако, обычные жидкий азот и водород не обладают металлическими свойствами. Физики Юджин Вигнер и Хиллард Белл Хантингтон предсказали в 1935 году, что состояние металлического водорода существует при достаточно высоких давлениях (более 25 ГПа), что экспериментально не наблюдалось.
Источники
  1. ↑ Глазков В.Н. Квантовая макрофизика. Лекция 1. Структура и колебания кристаллических решёток. mipt.ru (10 февраля 2020). Дата обращения: 18 мая 2023. Архивировано 7 января 2022 года.
  2. ↑ Kohn W. (1999). "An essay on condensed matter physics in the twentieth century". Reviews of Modern Physics. 71 (2): 59—77. doi:10.1103/RevModPhys.71.S59.
  3. ↑ 1 2 Kohn, 1999, p. S59.
  4. ↑ Martin Joseph D. When condensed-matter physics became king // Physics Today. — 2019. — Т. 72. — С. 30—37. — doi:10.1063/PT.3.4110. Архивировано 29 апреля 2021 года.
  5. ↑ Philip Anderson. Department of Physics. Princeton University. Дата обращения: 27 марта 2012. Архивировано 8 октября 2011 года.
  6. ↑ Anderson Philip W. In Focus: More and Different (англ.) // World Scientific Newsletter. — 2011. — November (vol. 33). Архивировано 22 мая 2012 года.
  7. ↑ Physics of Condensed Matter. Дата обращения: 20 апреля 2015. Архивировано 3 сентября 2015 года.
  8. ↑ Martin Joseph D. What's in a Name Change? Solid State Physics, Condensed Matter Physics, and Materials Science (англ.) // Physics in Perspective  (англ.) (рус. : journal. — 2015. — Vol. 17, no. 1. — P. 3—32. — doi:10.1007/s00016-014-0151-7. — Bibcode: 2015PhP....17....3M.
  9. ↑ Kohn W. An essay on condensed matter physics in the twentieth century (англ.) // Reviews of Modern Physics : journal. — 1999. — Vol. 71, no. 2. — P. S59—S77. — doi:10.1103/RevModPhys.71.S59. — Bibcode: 1999RvMPS..71...59K. Архивировано 25 августа 2013 года.
  10. ↑ Френкель Я. И. Кинетическая теория жидкостей. — Ленинград: Наука, 1975. — С. 5. — 592 с. — ISBN 5458328728. — ISBN 9785458328722.
  11. ↑ Condensed Matter Physics Jobs: Careers in Condensed Matter Physics. Physics Today Jobs. Дата обращения: 1 ноября 2010. Архивировано 27 марта 2009 года.
  12. ↑ History of Condensed Matter Physics. American Physical Society. Дата обращения: 27 марта 2012. Архивировано 12 сентября 2011 года.
  13. ↑ 1 2 3 4 Marvin L. Cohen. Essay: Fifty Years of Condensed Matter Physics (англ.) // Physical Review Letters : journal. — 2008. — Vol. 101, no. 25. — doi:10.1103/PhysRevLett.101.250001. — Bibcode: 2008PhRvL.101y0001C. — PMID 19113681. Архивировано 31 января 2013 года.
  14. ↑ Брандт Н. Б., Кульбачинский В. А. Квазичастицы в физике конденсированного состояния. — 3-e. — М.: Физматлит, 2010. — С. 19. — 632 с. — ISBN 978-5-9221-1209-3.
  15. ↑ Marder, 2010, p. xx.
  16. ↑ Marder, 2010, p. xxi.
  17. ↑ 1 2 David; Goodstein. Richard Feynman and the History of Superconductivity (англ.) // Physics in Perspective  (англ.) (рус. : journal. — 2000. — Vol. 2, no. 1. — P. 30. — doi:10.1007/s000160050035. — Bibcode: 2000PhP.....2...30G. Архивировано 17 ноября 2015 года.
  18. ↑ The collected works of Sir Humphry Davy: Vol. II (англ.) / Davy, John. — Smith Elder & Co., Cornhill, 1839. Архивировано 31 декабря 2015 года.
  19. ↑ Silvera, Isaac F.; Cole, John W. Metallic Hydrogen: The Most Powerful Rocket Fuel Yet to Exist (англ.) // Journal of Physics : journal. — 2010. — Vol. 215, no. 1. — P. 012194. — doi:10.1088/1742-6596/215/1/012194. — Bibcode: 2010JPhCS.215a2194S.
  20. ↑ Rowlinson J. S. Thomas Andrews and the Critical Point (англ.) // Nature. — 1969. — Vol. 224, no. 8. — P. 541—543. — doi:10.1038/224541a0. — Bibcode: 1969Natur.224..541R.
  21. ↑ Atkins Peter, de Paula Julio. Elements of Physical Chemistry (англ.). — Oxford University Press, 2009. — ISBN 978-1-4292-1813-9.
  22. ↑ The Nobel Prize in Physics 1913: Heike Kamerlingh Onnes. Nobel Media AB. Дата обращения: 24 апреля 2012. Архивировано 18 июля 2018 года.
  23. ↑ Kittel Charles. Introduction to Solid State Physics (англ.). — John Wiley & Sons, 1996. — ISBN 978-0-471-11181-8.
  24. ↑ 1 2 3 4 Hoddeson, Lillian. Out of the Crystal Maze: Chapters from The History of Solid State Physics (англ.). — Oxford University Press, 1992. — ISBN 978-0-19-505329-6. Архивировано 31 декабря 2015 года.
  25. ↑ 1 2 Kragh Helge. Quantum Generations: A History of Physics in the Twentieth Century (англ.). — Reprint. — Princeton University Press, 2002. — ISBN 978-0-691-09552-3.
  26. ↑ Dirk van Delft. The discovery of superconductivity (англ.) // Physics Today : magazine. — 2010. — September (vol. 63, no. 9). — P. 38—43. — doi:10.1063/1.3490499. — Bibcode: 2010PhT....63i..38V. Архивировано 18 июля 2011 года.
  27. ↑ Slichter Charles. Introduction to the History of Superconductivity. Moments of Discovery. American Institute of Physics. Дата обращения: 13 июня 2012. Архивировано 15 мая 2012 года.
  28. ↑ Joerg Schmalian. Failed theories of superconductivity (англ.) // Modern Physics Letters B  (англ.) (рус. : journal. — 2010. — Vol. 24, no. 27. — P. 2679—2691. — doi:10.1142/S0217984910025280. — Bibcode: 2010MPLB...24.2679S. — arXiv:1008.0447.
  29. ↑ Hall Edwin. On a New Action of the Magnet on Electric Currents (англ.) // American Journal of Mathematics : journal. — 1879. — Vol. 2, no. 3. — P. 287—292. — doi:10.2307/2369245. Архивировано 9 марта 2008 года.
  30. ↑ Landau L. D., Lifshitz E. M. Quantum Mechanics: Nonrelativistic Theory (англ.). — Pergamon Press  (англ.) (рус., 1977. — ISBN 978-0-7506-3539-4.
  31. ↑ Lindley David. Focus: Landmarks—Accidental Discovery Leads to Calibration Standard. APS Physics (15 мая 2015). Дата обращения: 9 января 2016. Архивировано 7 сентября 2015 года.
  32. ↑ 1 2 The Theory of Magnetism Made Simple (англ.). — World Scientific.
  33. ↑ Sabyasachi Chatterjee. Heisenberg and Ferromagnetism (англ.) // Resonance. — 2004. — August (vol. 9, no. 8). — P. 57—66. — doi:10.1007/BF02837578. Архивировано 26 декабря 2019 года.
  34. ↑ Differential Models of Hysteresis (англ.). — Springer  (англ.) (рус.. Архивировано 31 декабря 2015 года.
  35. ↑ Zeeya Merali. Collaborative physics: string theory finds a bench mate (англ.) // Nature : journal. — 2011. — Vol. 478, no. 7369. — P. 302—304. — doi:10.1038/478302a. — Bibcode: 2011Natur.478..302M. — PMID 22012369.
  36. ↑ Piers Coleman. Many-Body Physics: Unfinished Revolution (англ.) // Annales Henri Poincaré  (англ.) (рус. : journal. — 2003. — Vol. 4, no. 2. — P. 559—580. — doi:10.1007/s00023-003-0943-9. — Bibcode: 2003AnHP....4..559C. — arXiv:cond-mat/0307004.
  37. ↑ Cooper, Leon N. Bound electron pairs in a degenerate Fermi gas (англ.) // Physical Review : journal. — 1956. — Vol. 104, no. 4. — P. 1189—1190. — doi:10.1103/PhysRev.104.1189. — Bibcode: 1956PhRv..104.1189C.
  38. ↑ 1 2 Klitzin von Klaus. The Quantized Hall Effect. Nobelprize.org (9 декабря 1985). Дата обращения: 5 октября 2019. Архивировано 13 августа 2017 года.
  39. ↑ Fisher Michael E. Renormalization group theory: Its basis and formulation in statistical physics (англ.) // Reviews of Modern Physics : journal. — 1998. — Vol. 70, no. 2. — P. 653—681. — doi:10.1103/RevModPhys.70.653. — Bibcode: 1998RvMP...70..653F.
  40. ↑ Wilson K. The renormalization group and the ε expansion (англ.) // Physics Reports  (англ.) (рус. : journal. — 1974. — Vol. 12, no. 2. — P. 75—199. — doi:10.1016/0370-1573(74)90023-4. — Bibcode: 1974PhR....12...75W.
  41. ↑ Д.В.Ширков, Ренормгруппа и функциональная автомодельность в различных областях физики, ТМФ, 1984, том 60, номер 2, 218-223.
  42. ↑ Avron Joseph E. A Topological Look at the Quantum Hall Effect (англ.) // Physics Today : magazine. — 2003. — Vol. 56, no. 8. — P. 38—42. — doi:10.1063/1.1611351. — Bibcode: 2003PhT....56h..38A.
  43. ↑ Wen Xiao-Gang. Theory of the edge states in fractional quantum Hall effects (англ.) // International Journal of Modern Physics C  (англ.) (рус. : journal. — 1992. — Vol. 6, no. 10. — P. 1711—1762. — doi:10.1142/S0217979292000840. — Bibcode: 1992IJMPB...6.1711W. Архивировано 22 мая 2005 года.
  44. ↑ Quintanilla Jorge. The strong-correlations puzzle (англ.) // Physics World : magazine. — 2009. — June. Архивировано 6 сентября 2012 года.
  45. ↑ Ashcroft Neil W., Mermin N. David. Solid state physics : []. — New York : Saunders College Publishing, 1976. — ISBN 0-03-083993-9.
  46. ↑ Mahan G. D. Many particle physics. — 2nd. — Springer, 1990. — ISBN 978-0-306-43423-5.
  47. ↑ Kittel Charles. Introduction to solid state physics. — New York : Wiley, 2005. — ISBN 978-0-471-68057-4.
  48. ↑ Marder, 2010, p. 14.
  49. ↑ Marder, 2010, p. 17.
  50. ↑ Nambu Yoichiro. Spontaneous Symmetry Breaking in Particle Physics: a Case of Cross Fertilization. Nobelprize.org (8 декабря 2008). Дата обращения: 5 октября 2019. Архивировано 22 сентября 2015 года.
  51. ↑ Greiter Martin. Is electromagnetic gauge invariance spontaneously violated in superconductors? (англ.) // Annals of Physics  (англ.) (рус. : journal. — 2005. — 16 March (vol. 319, no. 2005). — P. 217—249. — doi:10.1016/j.aop.2005.03.008. — Bibcode: 2005AnPhy.319..217G. — arXiv:cond-mat/0503400.
  52. ↑ Leutwyler H. Phonons as Goldstone bosons (англ.) // Helv.phys.acta ). — 1997. — Vol. 70, no. 1997. — P. 275—286. — Bibcode: 1996hep.ph....9466L. — arXiv:hep-ph/9609466.
  53. ↑ Eckert Michael. Disputed discovery: the beginnings of X-ray diffraction in crystals in 1912 and its repercussions (англ.) // Acta Crystallographica A  (англ.) (рус. : journal. — International Union of Crystallography, 2011. — Vol. 68, no. 1. — P. 30—39. — doi:10.1107/S0108767311039985. — Bibcode: 2012AcCrA..68...30E. — PMID 22186281. Архивировано 31 декабря 2015 года.
  54. ↑ Архивированная копия (англ.). Дата обращения: 25 октября 2019. Архивировано 20 мая 2013 года.Архивированная копия. Дата обращения: 25 октября 2019. Архивировано 20 мая 2013 года.
  55. ↑ 1 2 Perdew John P. Fourteen Easy Lessons in Density Functional Theory (англ.) // International Journal of Quantum Chemistry  (англ.) (рус. : journal. — 2010. — Vol. 110, no. 15. — P. 2801—2807. — doi:10.1002/qua.22829. Архивировано 31 декабря 2015 года.
  56. ↑ Ashcroft Neil W., Mermin N. David. Solid state physics (англ.). — Saunders College, 1976. — ISBN 978-0-03-049346-1.
  57. ↑ Hedin Lars (1965). "New Method for Calculating the One-Particle Green's Function with Application to the Electron-Gas Problem". Phys. Rev. 139 (3A): A796—A823. Bibcode:1965PhRv..139..796H. doi:10.1103/PhysRev.139.A796.
  58. ↑ Bethe H., Salpeter E. (1951). "A Relativistic Equation for Bound-State Problems". Physical Review. 84 (6): 1232. Bibcode:1951PhRv...84.1232S. doi:10.1103/PhysRev.84.1232.
  59. ↑ The Materials Projec (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 21 мая 2022 года.
  60. ↑ The Open Quantum Materials Database (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 13 апреля 2021 года.
  61. ↑ AFLOW (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 11 апреля 2021 года.
  62. ↑ Haastrup Sten, Strange Mikkel, Pandey Mohnish, Deilmann Thorsten, Schmidt Per S., Hinsche Nicki F., Gjerding Morten N., Torelli Daniele, Larsen Peter M., Riis-Jensen Anders C. The Computational 2D Materials Database: high-throughput modeling and discovery of atomically thin crystals // 2D Materials. — 2018. — Т. 5. — С. 042002. — doi:10.1088/2053-1583/aacfc1. — arXiv:1806.03173. Архивировано 25 апреля 2022 года.
  63. ↑ Zhou Jun, Shen Lei, Costa Miguel Dias, Persson Kristin A., Ong Shyue Ping, Huck Patrick, Lu Yunhao, Ma Xiaoyang, Chen Yiming, Tang Hanmei, Feng Yuan Ping. 2DMatPedia, an open computational database of two-dimensional materials from top-down and bottom-up approaches // Scientific Data volume. — 2019. — Т. 6. — С. 86. — doi:10.1038/s41597-019-0097-3. — arXiv:1901.09487. Архивировано 29 октября 2021 года.
  64. ↑ Abinit (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 13 апреля 2021 года.
  65. ↑ The Vienna Ab initio Simulation Package (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 9 апреля 2011 года.
  66. ↑ WIEN2k (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 11 апреля 2021 года.
  67. ↑ Quantum ESPRESSO (англ.). Дата обращения: 11 апреля 2021. Архивировано 11 апреля 2021 года.
  68. ↑ 1 2 Vojta Matthias. Quantum phase transitions (англ.) // Reports on Progress in Physics  (англ.) (рус. : journal. — 2003. — Vol. 66, no. 12. — P. 2069—2110. — doi:10.1088/0034-4885/66/12/R01. — Bibcode: 2003RPPh...66.2069V. — arXiv:cond-mat/0309604.
  69. ↑ 1 2 3 4 Condensed-Matter Physics, Physics Through the 1990s. National Research Council. Дата обращения: 5 октября 2019. Архивировано 1 августа 2020 года.
  70. ↑ Magnetic Critical Scattering (англ.). — Oxford University Press, 1989.
  71. ↑ Richardson, Robert C. Experimental methods in Condensed Matter Physics at Low Temperatures. — Addison-Wesley, 1988. — ISBN 978-0-201-15002-5.
  72. ↑ 1 2 Chaikin P. M. Principles of condensed matter physics (англ.). — Cambridge University Press, 1995. — ISBN 978-0-521-43224-5.
  73. ↑ Wentao Zhang. Photoemission Spectroscopy on High Temperature Superconductor: A Study of Bi2Sr2CaCu2O8 by Laser-Based Angle-Resolved Photoemission (англ.). — Springer Science & Business Media. — ISBN 978-3-642-32472-7.
  74. ↑ Siegel R. W. Positron Annihilation Spectroscopy (англ.) // Annual Review of Materials Science. — 1980. — Vol. 10. — P. 393—425. — doi:10.1146/annurev.ms.10.080180.002141. — Bibcode: 1980AnRMS..10..393S.
  75. ↑ Marder, 2010, p. 82.
  76. ↑ Marder, 2010, p. 84.
  77. ↑ Huang Pinshane Y., KuraschSimon, Alden Jonathan S., Shekhawat Ashivni, Alemi Alexander A., McEuen Paul L., Sethna James P., Kaiser Ute, Muller David A. Imaging Atomic Rearrangements in Two-Dimensional Silica Glass: Watching Silica’s Dance // Science. — 2013. — Т. 342. — С. 224—227. — doi:10.1126/science.1242248. Архивировано 16 апреля 2021 года.
  78. ↑ Committee on Facilities for Condensed Matter Physics. Report of the IUPAP working group on Facilities for Condensed Matter Physics : High Magnetic Fields. International Union of Pure and Applied Physics. — «The magnetic field is not simply a spectroscopic tool but is a thermodynamic variable which, along with temperature and pressure, controls the state, the phase transitions and the properties of materials.» Дата обращения: 5 октября 2019. Архивировано 22 февраля 2014 года.
  79. ↑ 1 2 Committee to Assess the Current Status and Future Direction of High Magnetic Field Science in the United States; Board on Physics and Astronomy; Division on Engineering and Physical Sciences; National Research Council. High Magnetic Field Science and Its Application in the United States: Current Status and Future Directions (англ.). — National Academies Press  (англ.) (рус., 2013. — ISBN 978-0-309-28634-3. Архивировано 23 февраля 2015 года.
  80. ↑ Moulton W. G., Reyes A. P. Nuclear Magnetic Resonance in Solids at very high magnetic fields // High Magnetic Fields (англ.) / Herlach Fritz. — World Scientific, 2006. — (Science and Technology). — ISBN 978-981-277-488-0.
  81. ↑ Nicolas Doiron-Leyraud. Quantum oscillations and the Fermi surface in an underdoped high-Tc superconductor (англ.) // Nature : journal. — 2007. — Vol. 447, no. 7144. — P. 565—568. — doi:10.1038/nature05872. — Bibcode: 2007Natur.447..565D. — arXiv:0801.1281. — PMID 17538614.
  82. ↑ Grochala Wojciech, Hoffmann Roald, Feng Ji, Ashcroft Neil W. (2007). "The Chemical Imagination at Work in Very Tight Places". Angewandte Chemie International Edition. 46 (20): 3620—3642. doi:10.1002/anie.200602485. PMID 17477335.{{cite journal}}: Википедия:Обслуживание CS1 (множественные имена: authors list) (ссылка)
  83. ↑ Hazen Robert M. High-pressure phenomena (англ.). https://www.britannica.com/. Encyclopædia Britannica, Inc.. Дата обращения: 17 апреля 2021. Архивировано 17 апреля 2021 года.
  84. ↑ Iulia; Buluta. Quantum Simulators (англ.) // Science. — 2009. — Vol. 326, no. 5949. — P. 108—111. — doi:10.1126/science.1177838. — Bibcode: 2009Sci...326..108B. — PMID 19797653.
  85. ↑ Markus; Greiner. Condensed-matter physics: Optical lattices (англ.) // Nature. — 2008. — Vol. 453, no. 7196. — P. 736—738. — doi:10.1038/453736a. — Bibcode: 2008Natur.453..736G. — PMID 18528388.
  86. ↑ Jaksch D. The cold atom Hubbard toolbox (англ.) // Annals of Physics  (англ.) (рус. : journal. — 2005. — Vol. 315, no. 1. — P. 52—79. — doi:10.1016/j.aop.2004.09.010. — Bibcode: 2005AnPhy.315...52J. — arXiv:cond-mat/0410614.
  87. ↑ Glanz James (2001-10-10). "3 Researchers Based in U.S. Win Nobel Prize in Physics". The New York Times. Архивировано из оригинала 21 мая 2013. Дата обращения: 23 мая 2012.
  88. ↑ DiVincenzo David P. (1995). "Quantum Computation". Science. 270 (5234): 255—261. Bibcode:1995Sci...270..255D. CiteSeerX 10.1.1.242.2165. doi:10.1126/science.270.5234.255.  (требуется подписка)
  89. ↑ 1 2 3 Nai-Chang; Yeh. A Perspective of Frontiers in Modern Condensed Matter Physics (англ.) // AAPPS Bulletin : journal. — 2008. — Vol. 18, no. 2. Архивировано 28 июля 2020 года.
  90. ↑ Arute Frank, Arya Kunal, Babbush Ryan, Bacon Dave, Bardin Joseph C. Quantum supremacy using a programmable superconducting processor (англ.) // Nature. — 2019. — October (iss. 7779, no. 574). — P. 505—510. — ISSN 1476-4687. — doi:10.1038/s41586-019-1666-5. Архивировано 23 октября 2019 года.
  91. ↑ Manin Yu. I. Vychislimoe i nevychislimoe : [рус.]. — Sov. Radio, 1980. — P. 13–15.
  92. ↑ Feynman Richard (1982). "Simulating Physics with Computers". International Journal of Theoretical Physics. 21 (6—7): 467—488. Bibcode:1982IJTP...21..467F. CiteSeerX 10.1.1.45.9310. doi:10.1007/BF02650179.
  93. ↑ Ma Ruichao, Saxberg Brendan, Owens Clai, Leung Nelson, Lu Yao, Simon Jonathan, Schuster David I., (6 February 2019). "A dissipatively stabilized Mott insulator of photons". Nature. 566 (7742): 51—57. arXiv:1807.11342. doi:10.1038/s41586-019-0897-9. PMID 30728523.{{cite journal}}: Википедия:Обслуживание CS1 (лишняя пунктуация) (ссылка) Википедия:Обслуживание CS1 (множественные имена: authors list) (ссылка)
  94. ↑ Fitzpatrick Mattias, Sundaresan Neereja M., Li Andy C. Y., Koch Jens, Houck Andrew A. (10 February 2017). "Observation of a Dissipative Phase Transition in a One-Dimensional Circuit QED Lattice". Physical Review X. 7 (1): 011016. arXiv:1607.06895. doi:10.1103/PhysRevX.7.011016.{{cite journal}}: Википедия:Обслуживание CS1 (множественные имена: authors list) (ссылка)
  95. ↑ Novoselov K. S., Geim A. K., Morozov S. V., Jiang D., Zhang Y., Dubonos S. V., Grigorieva I. V., Firsov A. A. Electric Field Effect in Atomically Thin Carbon Films // Science. — 2004. — Т. 306. — С. 666—669. — doi:10.1126/science.1102896. Архивировано 9 марта 2021 года.
  96. ↑ Cheng Gong, Xiang Zhang. Two-dimensional magnetic crystals and emergent heterostructure devices // Science. — 2019. — Т. 363. — С. —. — doi:10.1126/science.aav4450. Архивировано 15 июня 2021 года.
  97. ↑ 1 2 Y Cao, V Fatemi, S Fang, K Watanabe, T Taniguchi, E Kaxiras, P Jarillo-Herrero. Direct observation of a widely tunable bandgap in bilayer graphene. (англ.) // Nature : journal. — 2018. — doi:10.1038/nature26160. — Bibcode: 2018Natur.556...43C. — arXiv:1803.02342.
  98. ↑ Cao Y., Fatemi V., Demir A., Fang S., Tomarken S.L., Luo J.Y., Sanchez-Yamagishi J. D., Watanabe K., Taniguchi T., Kaxiras E., Ashoori R. C., Jarillo-Herrero P. Correlated insulator behaviour at half-filling in magic-angle graphene superlattices. (англ.) // Nature : journal. — 2018. — doi:10.1038/nature26154. — Bibcode: 2018Natur.556...80C. — arXiv:1802.00553.
  99. ↑ Sharma Pankaj, Xiang Fei-Xiang, Shao Ding-Fu, Zhang Dawei, Tsymbal Evgeny Y., Hamilton Alex R., and Seidel Jan. A room-temperature ferroelectric semimetal // Science Advance. — 2019. — Т. 363. — С. —. — doi:10.1126/sciadv.aax5080. Архивировано 23 января 2021 года.
  100. ↑ Briggs Natalie, Subramanian Shruti, Lin Zhong, Li Xufan, Zhang Xiaotian, Zhang Kehao, Xiao Kai, Geohegan David, Wallace Robert, Chen Long-Qing, Terrones Mauricio, Ebrahimi Aida, Das Saptarshi, Redwing Joan, Hinkle Christopher, Momeni Kasra, Duin Adri van, Crespi Vin, Kar Swastik, Robinson Joshua A. A roadmap for electronic grade 2D materials // 2D Mater.. — 2019. — Т. 6. — С. 022001. — doi:10.1088/2053-1583. — arXiv:/1808.10514. Архивировано 31 августа 2019 года.
  101. ↑ Žutić Igor, Matos-Abiague Alex, Scharf Benedikt, Dery Hanan, Belashchenko Kirill. Proximitized materials // Materials Today. — 2019. — Т. 22. — С. 85—107. — doi:10.1016/j.mattod.2018.05.003. Архивировано 16 апреля 2021 года.
  102. ↑ Huang Bevin, McGuire Michael A., May Andrew F., Xiao Di, Jarillo-Herrero Pablo, Xu Xiaodong. Emergent phenomena and proximity effects in two-dimensional magnets and heterostructures // Nature Materials. — 2020. — Т. 19. — С. 1276—1289. — doi:10.1038/s41563-020-0791-8. Архивировано 17 августа 2021 года.
  103. ↑ Ribeiro-Palau Rebeca, Zhang Changjian, Watanabe Kenji, Taniguchi Takashi, Hone James, Dean Cory R. Twistable electronics with dynamically rotatable heterostructures // Science. — 2018. — Т. 361. — С. 690—693. — doi:10.1126/science.aat6981. Архивировано 16 апреля 2021 года.
  104. ↑ Žutić at al., 2019.
  105. ↑ Wojcik Michal, Hauser Margaret, Li Wan, Moon Seonah, Xu Ke. Graphene-enabled electron microscopy and correlated super-resolution microscopy of wet cells // Nature Comm.. — 2015. — Т. 6. — С. 7384. — doi:10.1038/ncomms8384. Архивировано 10 сентября 2021 года.
  106. ↑ Committee on CMMP 2010; Solid State Sciences Committee; Board on Physics and Astronomy; Division on Engineering and Physical Sciences, National Research Council. Condensed-Matter and Materials Physics: The Science of the World Around Us (англ.). — National Academies Press  (англ.) (рус.. — ISBN 978-0-309-13409-5. Архивировано 26 мая 2019 года.
  107. ↑ Digh Hisamoto, Chenming Hu, King Liu Tsu-Jae, Jeffrey Bokor, Wen-Chin Lee, Jakub Kedzierski, Erik Anderson, Hideki Takeuchi, Kazuya Asano, (December 1998). "A folded-channel MOSFET for deep-sub-tenth micron era". International Electron Devices Meeting 1998. Technical Digest (Cat. No.98CH36217): 1032—1034. doi:10.1109/IEDM.1998.746531. ISBN 0-7803-4774-9.{{cite journal}}: Википедия:Обслуживание CS1 (лишняя пунктуация) (ссылка) Википедия:Обслуживание CS1 (множественные имена: authors list) (ссылка)
  108. ↑ Claeys C., Murota J., Tao M., Iwai H., Deleonibus S. ULSI Process Integration 9. — The Electrochemical Society, 2015. — P. 109. — ISBN 9781607686750. Архивная копия от 15 сентября 2020 на Wayback Machine
  109. ↑ Wachter Stefan, Polyushkin Dmitry K., Bethge Ole & Mueller Thomas. A microprocessor based on a two-dimensional semiconductor // Nature Comm.. — 2017. — Т. 8. — С. 14948. — doi:10.1038/ncomms14948. Архивировано 17 сентября 2020 года.
  110. ↑ Hills Gage, Lau Christian, Wright Andrew, Fuller Samuel, Bishop Mindy D., Srimani Tathagata, Kanhaiya Pritpal, Ho Rebecca, Amer Aya, Stein Yosi, Murphy Denis, Arvind, Chandrakasan Anantha & Shulaker Max M. Modern microprocessor built from complementary carbon nanotube transistors // Nature. — 2019. — Т. 572. — С. 595—602. — doi:10.1038/s41586-019-1493-8. Архивировано 13 апреля 2021 года.
  111. ↑ Kohn, 1999, p. S75.
  112. ↑ Nguyen Dinh, Abdullah Mohammad Sayem Bin, Khawarizmi Ryan, Kim Dave, Kwon Patrick (2020). "The effect of fiber orientation on tool wear in edge-trimming of carbon fiber reinforced plastics (CFRP) laminates". Wear. Elsevier B.V. 450—451: 203213. doi:10.1016/j.wear.2020.203213. ISSN 0043-1648.{{cite journal}}: Википедия:Обслуживание CS1 (множественные имена: authors list) (ссылка)
  113. ↑ Жен П.-Ж. де. Мягкие вещества, Нобелевская лекция по физике 1991 // УФН. — Т. 162, № 9. — С. 125—132. Архивировано 18 июля 2018 года.
  114. ↑ Akinaga Hiroyuki. Recent advances and future prospects in energy harvesting technologies // Jpn. J. Appl. Phys.. — 2020. — Т. 59. — С. 110201. — doi:10.35848/1347-4065/abbfa0. Архивировано 17 апреля 2021 года.

Литература[править | править код]

Источник — https://wiki4.ru/w/index.php?title=Физика_конденсированного_состояния&oldid=135101819